这种附着力的大小可粗略地估计(此种力即在约尔旦和勒夫勒的实验中内喷射气流所克服的力)，它的大小在数量级上等于范得瓦尔斯力。这里值得讨论的几个方面是除尘滤芯粒子和范片表面的分离(范得瓦尔斯力对基片表面的情况很敏感)、接触面积以及具体的流场特性(它产生气体动力学曳力)。
在除尘滤芯中10米/秒或更大的过滤速度是不会遇到的，每秒1米的表面达度已经是*高的流速了，这在一个良好性能的过滤器小也是绝对不亢许的，纤维过滤器中的一般过滤速度可为10厘米/秒。很清楚，在这样的过滤器中，粒子附着在清洁过滤器的纤维上是可靠的，因此建立在单根纤维不同碰撞机制上的过滤理论是有牢固基础的。上述结论已被拉森的工作所证实。
高流速下，大粒子在纤维上的附着显然不易建立，也不易保持。 斯坦豪斯用多层规则间隔的不锈钢丝网模型过滤器进行了实验。当尘粒以90压米/秒的速度通过模型过滤器时，除尘滤芯收集效率随粒子尺寸增加而增加，粒子尺寸到11微米时收集效率达到100%。此效率上升的曲线表明了惯性机制在起作用;半径在11—15微米之间的效率降到92%。气流速度上升到570厘米/秒的高流速下重复上述实验，在这样向的流速下，对半径5微米的粒子，效率降低到62%;对15微米的粒子降到13%。
固体粒子与除尘滤芯纤维表面或与滤腆的微孔壁接触时，是由于范得瓦尔斯力的作用使粒子附着在过滤表面上。
如果过滤表面上存在电荷，则附着力大大增加。常常发现，周围空气湿度增高也会使附着力增加。
约尔旦确定了克服石英尘或玻联尘沉积在显微镜盖片上的附着力将粒子吹散所需要的气流速度，他让空气流从一簿的俏状流线型喷口吹向益片，喷射气流与差片S相垂直，并向测面沿着盖片表面横向展开，表面空气的平均流速大约与吹向盖片的带状气流相同。结果表明：流速为100米/秒时，对半径1微米的被子仅能被除去20%或更少一点;3微米的粒子需50米/秒的速度;流速为45米/秒时，半径5微米的粒子大部分被除掉。
勒夫勒使含尘空气分别扭过半径25微米的聚酰胺纤维、半径21微米的聚酯纤维和半径25微米的玻璃纤维，实验使用了石灰石尘和石英尘粒子。各种灰尘与各种除尘滤芯纤维材料的组合实验的结果无入的差别，从纤维上去除掉50%的粒子需10~20米/秒的速度。他注意到，气镕胶通过纤维使灰尘粒沉积在纤维上，粒子在纤维上沉积速度高时，去除它们所需要的气流速度也高。实验中使用了半径5微米和7.5微米的粒子，要把小粒子从纤维上吹掉需较高的气流速度。勒夫勒叙述了他如何发现从清洁的纤维上分离开粒子所需的流速比从几层沉淀物形成的堆顶上除去粒子所需的流速用3—4倍。Y型横截面纤维比圆形截面纤维对沉积的粒子有更强的附着性能。
